Veuillez choisir le dossier dans lequel vous souhaitez ajouter ce contenu :
Filtrer les résultats
Colloque
Lors de leur passage dans un milieu biologique, tous les types de rayonnements ionisants engendrent un grand nombre d'électrons secondaires possédant, en moyenne, des énergies relativement faibles. Si l'importance de ces électrons de basse énergie est maintenant bien établie lorsqu'il s'agit d'un rayonnement ionisant, l'étude exacte de l'action d'un rayonnement ionisant, à l'échelle moléculaire, dans un matériau biologique en est à un stade bio-organique. Ce calcul de Monte-Carlo, appliqué ici au cas du benzène, permet de déterminer les paramètres physiques fondamentaux, tels que les sections efficaces d'excitation électronique et d'ionisation, qui sont associées au transport des électrons de faible énergie …
Colloque
Après avoir rassemblé les données de masse effective électronique du Cd3P2, obtenues dans la littérature à partir de mesures Shubnikov-de Haas, magnéto-Seebeck et Hall à basses températures, on a utilisé le modèle de Kane relatif à une structure de bande d'énergie type InSb pour obtenir la relation de dispersion de la bande de conduction ainsi qu'une valeur de la brèche d'énergie Γ-Γ de 0.48 eV. L'élément de matrice caractérisant l'interaction de la bande de conduction et de la bande de valence a été trouvé égal à P = 6.4 x 10^8 eV-cm et la masse effective électronique au bas de …
Colloque
Après avoir rassemblé les données de masse effective électronique du Cd3P2, obtenues dans la littérature à partir de mesures Shubnikov-de Haas, magnéto-Seebeck et Hall à basses températures, on a utilisé le modèle de Kane relatif à une structure de bande d'énergie type InSb pour obtenir la relation de dispersion de la bande de conduction ainsi qu'une valeur de la brèche d'énergie Γ-Γ de 0.48 eV. L'élément de matrice caractérisant l'interaction de la bande de conduction et de la bande de valence a été trouvé égal à P = 6.4 x 10^8 eV-cm et la masse effective électronique au bas de …
