Veuillez choisir le dossier dans lequel vous souhaitez ajouter ce contenu :
Filtrer les résultats
Colloque
Dirac a proposé d'utiliser la jauge non linéaire Aμ Aμ = λ2Φ où λ est relié au rapport gyromagnétique de la particule (est e/mc). La théorie de Kaluza-Klein tente d'unir champs E.-M. et gravitationnel à partir d'un espace à cinq dimensions où le groupe U(1) (symétrie de jauge E.-M.) génère la cinquième dimension. Nous postulons directement un espace courbe de métrique non linéaire en Aμ pour coupler à la fois le champ E.-M. et la particule test dont la trajectoire est géodésique dans cet espace. Par la structure de la métrique le lien avec Kaluza-Klein est relativement simple alors que …
Colloque
Dirac a proposé d'utiliser la jauge non linéaire Aμ Aμ = λ2Φ où λ est relié au rapport gyromagnétique de la particule (est e/mc). La théorie de Kaluza-Klein tente d'unir champs E.-M. et gravitationnel à partir d'un espace à cinq dimensions où le groupe U(1) (symétrie de jauge E.-M.) génère la cinquième dimension. Nous postulons directement un espace courbe de métrique non linéaire en Aμ pour coupler à la fois le champ E.-M. et la particule test dont la trajectoire est géodésique dans cet espace. Par la structure de la métrique le lien avec Kaluza-Klein est relativement simple alors que …
Colloque
On sait obtenir l'approximation semi-classique du propagateur dans l'espace de phase à partir de sa représentation en intégrale fonctionnelle et d'une double application de l'approximation du col (intégrant stationnaire). D'autre part, la méthode de Bloch-Horowitz fait intervenir le propagateur indépendant du temps, G(E) = (E-QHQ)$^{-1}$ d'un hamiltonien auxiliaire QHQ. Pour un hamiltonien modèle, nous construisons un hamiltonien auxiliaire ne grand fini dans un sous-espace S sous-tendu par un nombre fini des ondes complexes centrés en des points $z_i = (q_i, p_i)$ de l'espace de phase. Parce que G(E) est de rang fini, les éléments de matrice $z_i [\exp (-iQHt)] z_j$ …
