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Colloque
Une étude des caractéristiques d'un arc transféré dans un mélange Argon + hydrogène a été effectuée par des méthodes spectroscopiques. Pour une puissance de 70 kW qui correspond à un courant de 750 A et longueur d'arc de 100 mm, une température au-dessus de 20000 K a été observée sur l'axe de la colonne de l'arc au voisinage de la cathode. La détermination de la densité électronique par effet stark a démontré que le plasma est en équilibre thermodynamique local (ETL) dans la colonne. Nous discutons la validité de ces conditions aux voisinages de la cathode.
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Une étude des caractéristiques d'un arc transféré dans un mélange Argon + hydrogène a été effectuée par des méthodes spectroscopiques. Pour une puissance de 70 kW qui correspond à un courant de 750 A et longueur d'arc de 100 mm, une température au-dessus de 20000 K a été observée sur l'axe de la colonne de l'arc au voisinage de la cathode. La détermination de la densité électronique par effet stark a démontré que le plasma est en équilibre thermodynamique local (ETL) dans la colonne. Nous discutons la validité de ces conditions aux voisinages de la cathode.
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Une étude des caractéristiques d'un arc transféré dans un mélange Argon + hydrogène a été effectuée par des méthodes spectroscopiques. Pour une puissance de 70 kW qui correspond à un courant de 750 A et longueur d'arc de 100 mm, une température au-dessus de 20000 K a été observée sur l'axe de la colonne de l'arc au voisinage de la cathode. La détermination de la densité électronique par effet stark a démontré que le plasma est en équilibre thermodynamique local (ETL) dans la colonne. Nous discutons la validité de ces conditions aux voisinages de la cathode.
Colloque
Des mesures spectroscopiques ont été effectuées sur un jet de plasma d'un mélange Argon + hydrogène (42 lpm (STP), 17% H2 en volume) à une puissance de 30 kW (courant = 600 A, tension = 50 V) et pour trois pressions (760, 450 et 170 torr). La densité électronique a été obtenue par effet stark et à partir de l'émissivité absolue du continuum. La température et la densité des atomes excités ont été déterminées respectivement par le diagramme de Boltzmann et l'émissivité absolue des raies 430,01 nm et 738,39 nm de l'argon neutre. La comparaison de différentes densités montre que …
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Des mesures spectroscopiques ont été effectuées sur un jet de plasma d'un mélange Argon + hydrogène (42 lpm (STP), 17% H2 en volume) à une puissance de 30 kW (courant = 600 A, tension = 50 V) et pour trois pressions (760, 450 et 170 torr). La densité électronique a été obtenue par effet stark et à partir de l'émissivité absolue du continuum. La température et la densité des atomes excités ont été déterminées respectivement par le diagramme de Boltzmann et l'émissivité absolue des raies 430,01 nm et 738,39 nm de l'argon neutre. La comparaison de différentes densités montre que …
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Des mesures spectroscopiques ont été effectuées sur un jet de plasma d'un mélange Argon + hydrogène (42 lpm (STP), 17% H2 en volume) à une puissance de 30 kW (courant = 600 A, tension = 50 V) et pour trois pressions (760, 450 et 170 torr). La densité électronique a été obtenue par effet stark et à partir de l'émissivité absolue du continuum. La température et la densité des atomes excités ont été déterminées respectivement par le diagramme de Boltzmann et l'émissivité absolue des raies 430,01 nm et 738,39 nm de l'argon neutre. La comparaison de différentes densités montre que …
