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Colloque
Nous avons utilisé la réaction Si28(n, α) dans le volume d'un détecteur au silicium compensé au lithium. Nous avons d'abord bombardé avec des He3 de plusieurs énergies entre 8 et 10 MeV une cible de carbone de plusieurs épaisseurs observant l'énergie des neutrons émis à zéro degré puis nous avons fait une réaction semblable sur le soufre. Par comparaison entre les spectres et à partir du Q connu de la réaction Cl2 (He3, n) nous en avons déduit le Q de la réaction S32 (He3, n) et de là la masse de Ar34.
Colloque
A l'aide du faisceau He3++ produit par l'accélérateur Van de Graaff nous avons bombardé des cibles de Ti48 et Ti50 enrichies isoptiquement déposées sur un support de carbone. Nous avons obtenu les spectres en énergie des deutons émis en utilisant le système d'identification de particules. Ces réactions procèdent par interaction directe et nous avons analysé les distributions angulaires à l'aide d'un calcul en ondes distordues. Nous avons ainsi déterminé les moments angulaires transférés et par conséquent les spins finaux ainsi que les facteurs spectroscopiques pour le niveau fondamental et plusieurs niveaux excités de V49 et V51.
Colloque
L'accélérateur Van de Graaff de 5.5 MeV de l'Université Laval a été utilisé pour produire un faisceau de 10 MeV de He3. Les réactions Ti46, 48, 50 (He3, α) Ti45, 47, 49 ont été étudiées séparément à l'aide de cibles minces enrichies de l'isotope désiré. Elles ont été obtenues par évaporation sous vide sur un support de carbone. La détection des particules α a été effectuée par un compteur de silicium. Nous avons mesuré les distributions angulaires des particules alpha conduisant au niveau fondamental et à quelques états excités des isotopes en cause. Des calculs utilisant l'approximation de Born en …
Colloque
Dans les réactions induites par He3 il y a émission de plusieurs types de particules. Les spectres en énergie obtenus avec un compteur sont alors extrêmement compliqués à moins de pouvoir identifier les pics correspondants à chaque type de particules. Si les particules sont détectées avec un détecteur mince suivi d'un détecteur épais on peut alors les identifier par leur perte d'énergie dans le premier compteur. La fonction exacte qu'on utilise est (E + Eo + kΔE ) ΔE. Nous examinons le spectre d'énergie seulement si les particules ont donné une valeur convenable pour la fonction précédente. Le système d'identification …
Colloque
En 1960, l'Université Laval décidait de loger sa Faculté des Sciences dans un nouvel édifice et de profiter de l'occasion pour améliorer l'équipement scientifique de ses laboratoires. Au Département de physique, c'est le groupe de physique nucléaire qui était dans le plus grand besoin. Les physiciens nucléaires se spécialisaient principalement dans la spectroscopie nucléaire et obtinrent l'instrument le plus utile pour ce genre de recherches. C'est un accélérateur du type Van de Graaff capable de générer une tension continue de 5.5 MV stabilisée à mieux que 300 volts. Cet accélérateur se distingue des autres de même type par sa possibilité …
Colloque
Les neutrons de 14.0 Mev produits par la réaction T(d,n)He4 sont diffusés par un anneau de l'élément à étudier et détectés par un scintillateur au plastique accolé à un photomultiplicateur Dumont 6292. Le niveau de sélection est de 10.2 Mev. Après corrections, les répartitions angulaires sont en bon accord avec les calculs théoriques de Bjorklund et Fernbach qui utilisent le modèle optique avec les paramètres les plus récents.
