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Colloque
On obtient une distribution de lumière cohérente à partir d'une figure de diffraction en modulant l'état lumineux de chacun de ses points par un facteur complexe de transmission. Cette distribution, qui joue le rôle d'une pupille, produit une figure de diffraction dite "itérée". On appelle "canal de diffraction" un système interférenitel où le processus d'itération se répète en chaîne à partir d'une figure de diffraction initiale. Certaines propriétés du canal de diffraction montrent qu'il peut rendre hyperrésolvant tout instrument d'optique auquel il est adapté. L'auteur expose des résultats obtenus dans l'étude expérimentale d'un canal de diffraction.
Colloque
On forme la figure de diffraction sinX/X dans le plan d'un réseau à fentes fines, parallélées, équidistantes et séparées par le "pas" de sinX/X. On obtient ainsi une distribution cohérente qui produit une figure de diffraction itérée, formée de zones contiguës identiques. On étudie l'évolution de l'intensité lumineuse au centre et sur les bords d'une zone en fonction de la translation de la figure sinX/X par rapport au réseau. Les résultats présentés concernent des réseaux ayant successivement 2, 3, ..., 10 fentes. On en déduit quelques applications dont la plus importante est le pointé d'une ligne fine.
Colloque
La figure de diffraction classique sinX est formée dans le plan d'un réseau dont les fentes fines, X équidistantes, ont le même pas que les zéros d'amplitude de sinX. Le réseau constitue alors une pupille dont la figure de diffraction est la convolution optique d'une fente et de l'image diffractionnelle du réseau en éclairage cohérent uniforme. L'étude expérimentale de cette convolution vérifie bien la théorie. On examine notamment l'influence de deux caractéristiques du réseau: nombre de fentes et position relative par rapport à sinX. L'évolution de l'image met en évidence une transformation rapide au passage de l'image normale à la …
Colloque
La transformation de Fourier n'est qu'une représentation approchée de la correspondance pupille-figure de diffraction. Elle cesse d'être valable lorsque la longueur d'onde n'est plus très petite par rapport à la pupille, la figure de diffraction ou la distance qui les sépare. (microondes, systèmes à grande ouverture, diffraction des petites pupilles ... ). On admet que la propagation du rayonnement satisfaisait aux équations de Maxwell. D'autre part, la géométrie des surfaces de référence pour la pupille et la figure de diffraction est imposée par de récentes expériences. On discute alors la validité de la transformation de Fourier et on donne les …
Colloque
En optique instrumentale les objets présentent souvent des plages lumineuses contiguës de part et d'autre d'un contour où l'intensité subit une discontinuité. Dans l'image formée par l'instrument la diffraction atténue les contours en remplaçant toute discontinuité par une variation progressive de l'intensité lumineuse. Le gradient de celle-ci constitue un test de qualité. Plus précisément le test de la tangente est le gradient dans la section transversale de l'image d'un demi-plan uniformément éclairé en lumière incohérence. Détermination d'après ce critère du filtre d'amplitude optimum pour un instrument d'optique à diaphragme circulaire, dénué d'aberration et correctement mis au point.
Colloque
On considère un système optique de révolution, dénué d'aberration, correctement mis au point, et équipé d'un filtre d'amplitude de section méridienne T (x). Dans la figure de diffraction correspondante, l'amplitude suivant une section méridienne est représentée par une fonction Γ(W) qu'on peut toujours développer en série de Schlömilch. On en déduit l'équivalence du filtre d'amplitude T (x) et d'un réseau zoné uniformément éclairé, constitué par des fentes annulaires, concentriques, dont les rayons moyens xp sont en progression arithmétique et de largeur proportionnelle à T (xp). Vérification expérimentale sur différents réseaux. Cas particulier d'un filtre d'amplitude déterminé antérieurement par la condition …
Colloque
On considère un instrument d'optique, dénué d'aberration, correctement mis au point et diaphragmé par une fente. Il produit la figure de diffraction bien connue en sin X. Cette figure est filtrée par un réseau dont les fentes fines, X équidistantes, ont le même pas que les zéros d'amplitude de sin X. La nouvelle figure de diffraction obtenue, présente des X cannelures géométriquement fixes, mais dont l'amplitude varie en fonction des déplacements relatifs du réseau analyseur et de la figure sin X. Théorie du montage. Vérification expérimentale.
Colloque
Dans l'image formée par un instrument d'optique, la résolution et le contraste des fins détails dépendent essentiellement de la forme des figures de diffraction. On admet que la plus favorable des répartitions d'énergie lumineuse dans la figure de diffraction est celle qui correspond au maximum de concentration autour de son centre O. Cette hypothèse est exprimée par une condition extrémale sur le facteur d'énergie encerclée E(W), c'est-à-dire sur le rapport de l'énergie contenue dans le cercle de rayon W, centré en O, à l'énergie totale de la figure de diffraction. Après avoir montré que les aberrations décentralisent l'énergie, on étudie …
Colloque
La résolution d'un instrument d'optique dépend essentiellement de la forme des figures de diffraction qu'il produit et plus précisément de la concentration de l'énergie lumineuse autour du foyer d'observation. Cette distribution de l'énergie lumineuse est bien représentée par le facteur d'énergie encerclée E(W) qui est égal au rapport de l'énergie contenue dans un cercle de rayon W, centré au foyer d'observation, à l'énergie totale de la figure de diffraction. L'étude analytique de E(W) a mis en évidence des propriétés générales des figures de diffraction. Elle a montré notamment l'effet des aberrations de sphéricité et des filtres d'amplitude.
Colloque
La spectrométrie des électrons de basse énergie nécessite des lames de zapon présentant un beau poli de surface et une épaisseur uniforme de l'ordre du micron. Pour obtenir des lames satisfaisantes nous avons mis au point une technique nouvelle. Un anneau d'acier inoxydable est déposé sur la surface d'un bain de mercure, puis recouvert d'une couche de zapon en solution dans l'acétate d'amyle. La lame se forme par évaporation lente du solvant et adhère à l'anneau qui lui sert alors de support. On étudie l'influence de divers facteurs: concentration de la solution, dimension et nature de l'anneau, vitesse d'évaporation, etc.
